Let , T ve x ı hidrojen sayı yoğunluğu, gaz sıcaklığı ve n, ı / n , burada n, i sayı yoğunluğudur i yıldızlararası ortamın inci bileşeni. Daha sonra termal denge kriterlerini n 2 Λ ( n , T , x i ) - n Γ ( n , T , x i ) ≡ n 2 L = 0 olarak yazabiliriz
nTxbennben/ nnbenben
n2Λ ( n , T, xben) - n Γ ( n , T, xben) ≡ n2L =0
burada
ve
Γ ve sırasıyla ısıtma ve soğutma fonksiyonları ve
L bu fonksiyonlar ve
n ile tanımlanır . Denge dengesizse,
( ∂ LΛΓLn
entropi
S için. Farklı instabilite koşullarına Bu yol açar olarak adlandırılan
izokorikve
izobarikkararsızlıkları (
Alan (1965),
Denklem 4a,4b). Bunlar gazın sıcaklığı, basıncı ve yoğunluğundan belirlenebilir (ayrıca gazın ideal bir gaz olarak tahmin edilebileceği varsayılarak).
( ∂L∂S) <0
SDenk 4 a , 4 b
Genel olarak, ve Γ'nin belirlenmesi karmaşıktır, ancak güç yasası ve katlanarak bozulan faktörlerin kombinasyonları genellikle yeterli olabilir. Örnek olarak çok fazla görünen bir örnek eğri Dalgarno ve McCray (1972) tarafından hesaplanmıştır , Şekil 2:ΛΓ
∼ 10 , 000 KgünlükP/ logn
Gerçekte, iki fazlı model aşırı basitleştirmedir ve ISM'nin daha farklı bileşenleri vardır. Bununla birlikte, izokorik / izobarik dengesizlikler, bulutların kararlı dengede bulunabileceği aralığı hala sınırlar ve ilgili sıcaklık aralığındaki gazın eksikliğini açıklar.
Beni açısından üzerinde durmak edelim İzobarik ve izokorik . Termodinamikte, bazı termodinamik değişkenlerin belirli bir durumda sabit kaldığını varsaymak bazen uygundur. İzotermal süreçler sabit sıcaklıkta meydana gelir; benzer şekilde sabit basınçta izobarik süreçler ve sabit hacimde izokorik süreçler meydana gelir.
( ∂L∂T)ρ< 0(Isochoric)
( ∂L∂T)p= ( ∂L∂T)ρ- ρ0T0(∂L∂ρ)T< 0(Isobaric)
(∂L∂bir)B
LbirB