Matematiği sevdiğim için, buna biraz matematik atalım. Yine de mümkün olduğunca basit tutmaya çalışacağım.
Kerr Kara Delikler
Dönen bir kara delik, Kerr Kara Deliği olarak bilinir ( döner kara delikler için GR denklemlerine sayısal çözüm bulan Roy Kerr'ın adını taşır ). Dönen bir kara delik durumunda, kara deliği tanımlamak için kullanılan iki önemli parametre vardır. Birincisi elbette kara deliğin kütlesi . İkincisi spin a . Gerçekten , bir eğirme kendisi değil - bu tarafından tanımlanan var bir = J / M (dipnot bakınız) J kara delik açısal momentum -Mbirbir-a = J/ M J-ama spin için iyi bir vekil, bu yüzden bilim adamlarının tembelleştiğini ve sadece kara deliğin dönüşü olarak adlandırdığını göreceksiniz. Matematik size Kerr kara deliklerinin
0 ≤ a / M≤ 1
Kara Delik Olayı Ufukları
Hesaplamak istediğimiz önemli parametre karadelik yarıçapıdır. Eğer matematikten geçerseniz, bu yarıçapın
re= M+ ( M2- bir2)1 / 2
Durumda olduğunda (ve dolayısıyla bir = 0 ), bu sadece azaltır r e = 2 M , ya da düzenli birimlerinde (yerine geometrized birimleri) r e = 2 G M / C 2 . Umarım bunun sadece dönmeyen bir kara delik için normal Schwarzchild yarıçapına düştüğünü görebilirsiniz ve bu nedenle yukarıdaki denklem, dönüşü açıklamak için bir genellemedir. A / M = 1 (ve dolayısıyla a = M olduğunda diğer sınıra bakalım)a / M= 0a = 0re= 2 Mre= 2 G M/ c2a / M= 1a = M). Bu durumda, yarıçapın olduğunu görürsünüz . Ne zaman bir / E = 1 , bir sahiptir maksimum döner kara delik, ve yarı çapı, dönmeyen bir kara delik normal yarı Schwarzchild yarıçapıdır. Bu denklem, olay ufkunun yarıçapını tanımlar, bu noktadan sonra kara delikten geri dönüş olmaz.re= Ma / M= 1
Ergosphere
Anlaşıldığı gibi, kara deliğin yarıçapını hesaplamak için denkleminizi tanımladığınızda, aslında birden fazla çözüm var! Yukarıdaki bölüm böyle bir çözümü gösterir, ancak başka bir önemli çözüm daha vardır. Bu yarıçap, bazen denilen statik sınır denklem ile verilir
rs= M+ ( M- bir2marul2( θ ) )1 / 2
Bunun ekstra hariç, neredeyse tamamen yukarıdakiyle aynı olduğuna dikkat edin . Bu, yukarıda tanımlanan iç Olay Ufkunu kapsayan farklı, biraz daha büyük ve bir şekilde "kabak şekilli" ufku tanımlar. Bu dış ufuk ile iç ufuk arasındaki bölge Ergosphere olarak bilinir . Nitritli ayrıntılara girmeden, Ergosphere ile ilgili önemli bir noktanın içindeki herhangi bir şeyin (yani, r e < r < r s ) tam olarak kara delikle dönmesi gerektiğini söyleyeceğim - fiziksel olarak imkansız hala burada kal!marul2( θ )re< r < rs
Yanıtlar
Bu sıkma hızının teğetsel hızının "c" olduğunu söylemeyi bıraktılar (ve tekillik nasıl "teğetsel hıza" sahip olabilir?)
Teğetsel hız hakkında konuştuğunuzda, bahsettiğiniz bu kara deliğin birden fazla bileşeni vardır. Bu tür bir teğetsel hızı (tanımlanan ufuk teğetsel hızı ile elde edilmiş). Maksimum dönen bir kara delik durumuna bakabilir ve yukarıdaki denklemlere dayanan açısal momentumun böyle bir kara deliğin verildiğini söyleyebiliriz.re
Jm bir x= am bir xMc = M2c
Geometrize birimleri tamamen açık olmak için bıraktığımı unutmayın. Bu şimdi ekstra bir tanıttı . A / M = 1 olduğunda a m a x elde edildiğini unutmayın .cbirm bir xa / M= 1
Ayrıca açısal momentumu, fizik 101, standart denklemi kullanarak da tanımlayabiliriz; burada elbette r , nesnenizin yarıçapıdır ve v ⊥ , dönen nesnenizin dikey veya başka bir teğetsel hızıdır. Geri çağırma maksimum döner kara delik için, yukarıdan gelen r E = E de sahiptirler ve bu sayedeJ= r Mv⊥rv⊥re= M
Jm bir x= reMv⊥= M2v⊥
Eğer bu iki denklem görebilirsiniz teğetsel hızı yalnızca birbirine eşit hacim ⊥ ışık hızına eşittir c . Yani evet, mümkün olan en hızlı dönüşlerde, kara deliğin olay ufkunun ışık hızında döndüğünü varsaymak doğrudur!Jm bir xv⊥c
Bununla birlikte, dönen kara delikleri tartışırken konuşabileceğiniz birden fazla bileşen olduğunu söyledim. Diğeri, bahsettiğiniz gibi, dönen tekilliktir. Doğru bir şekilde - "tekillik nasıl teğetsel bir hıza sahip olabilir?" Görüldüğü gibi, Kerr kara deliklerinin nokta tekillikleri yoktur, halka tekillikleri vardır . Bunlar sıfır genişlikte ancak bazı sınırlı yarıçaplı kütle halkalarıdır. Neredeyse yüksekliği olmayan bir disk gibi. Bu halkalar elbette teğetsel bir hıza sahip olabilir. Gerçi teğetsel hıza sahip bir tekillikten şüphelenmeniz doğruydu. Bu imkansız.
Yıldız karadeliğinin maksimum dönüşündeki olay ufkunun yaklaşık 1-1 / 2 km olduğunu söylediler. ve eğer bir kara delik daha hızlı dönecek olsaydı, sonuç fizik yasalarına (GR) meydan okuyacak bir "çıplak kara delik" olurdu.
M⊙
r = G M⊙c= 1,48k m
a = Ma > Ma / M> 1a = 2 M
re= M- ( M2- bir2)1 / 2= M- ( M2- 4 M2)1 / 2= M- ( - 3 M2)1 / 2= M- ben 3-√M
Aniden yarıçapımız karmaşık ve hayali bir bileşeni var! Bu fiziksel olmadığı ve dolayısıyla var olamayacağı anlamına gelir . Artık bir olay ufkumuza sahip olmadığımıza göre, tekilliğimiz onun arkasına saklanamaz ve herkesin görmesi için evrene maruz kalan “çıplak” tır. GR bize böyle bir olayın gerçekleşmesine izin verilmemesi gerektiğini söyler, çünkü her türlü fizik ihlali ile sonuçlanır. Bir şekilde, kara deliklerin maksimum kara delikten daha hızlı dönmesini önlemek gerekir.
Tüm kara delikler çok hızlı dönmemeli (açısal momentumun korunması) veya geriye doğru biriken bir disk onu yavaşlatmaz.
Evet, bu genel olarak doğrudur. Tüm kara delikler, açısal momentumun korunmasından dolayı son derece hızlı dönmelidir. Aslında, bir kara deliğin dönmediği bir durum ortaya çıkarabileceğimi sanmıyorum. Aşağıda , 19 süper kütleli karadeliğin ölçülen dönüşünü gösteren bu Nature belgesinden bir grafik gösterilmiştir. Hepsi oldukça hızlı dönüyor ve bazıları neredeyse ışık hızında. Hiçbiri dönmüyor bile.
G,cG,c