Buna tam olarak cevap verebilmek için tam gelişmiş bir yıldız evrimi modeline ihtiyacınız var ve bunu hiç kimsenin oksijen ağırlıklı bir yıldızla yapabileceğinden emin değilim.
Sekizinci sıraya göre cevap, metal bakımından zengin bir yıldıza benzer olacaktır - yani Güneş kütlesinin yaklaşık 0.075 katı. Bundan daha az ve kahverengi cüce (bunun için, merkezinde kayda değer bir füzyon başlatmak için yeterince ısınmayan bir yıldız dediğimiz şey) elektron dejenerasyon baskısı ile desteklenebilir.
Önerdiğiniz kompozisyona sahip bir yıldız / kahverengi cüce farklı olacaktır. Bileşim, konveksiyon ile iyice ve homojen bir şekilde karıştırılır. Yüzeye yakın ince bir tabaka dışında, suyun tamamen ayrışacağına ve hidrojen ve oksijen atomlarının tamamen iyonize edileceğine dikkat edin. Dolayısıyla çekirdekteki protonların yoğunluğu aynı kütle yoğunluğu için "normal yıldız" ile olduğundan daha düşük olacaktır. Ancak, sıcaklık bağımlılığı o kadar dik ki, bunun küçük bir faktör olacağını ve nükleer füzyonun da benzer bir sıcaklıkta önemli olacağını düşünüyorum.
Çok daha büyük öneme sahip olan, aynı yoğunlukta daha az elektron ve daha az parçacık bulunmasıdır. Bu, hem elektron dejenerasyon basıncını hem de belirli bir kütle yoğunluğunda normal gaz basıncını azaltır. Bu nedenle yıldız, yozlaşma basıncı önemli hale gelmeden önce çok daha küçük yarıçaplarla büzüşebilir ve böylece aynı kütle için daha yüksek sıcaklıklara ulaşabilir.
Bu nedenle, bir "su yıldızının" hidrojen füzyonu için minimum kütlenin , çoğunlukla hidrojenden yapılmış bir yıldızdan daha küçük olacağını düşünüyorum .
Ama ne kadar küçük? Zarf süresinin gerisinde!
Mükemmel gaz basıncı ile yıldızın sıcaklığı, kütlesi ve yarıçapı arasındaki ilişkiyi bulmak için virial teoremini kullanın. Yerçekimi potansiyel enerji olalım ardından virial teoremi diyorΩ
Ω=−3∫P dV
Sadece o zaman mükemmel bir gaz olması durumunda , T , sıcaklıktır ρ kütle yoğunluğu, m u bir atomik kütle birimi ve u gaz parçacık başına kütle ünitelerinin ortalama sayısı.P=ρkT/μmuTρmuμ
(Arka zarfın) sabit bir yoğunluğun yıldız sonra varsayarak , d M kütle kabuk ve bir Ω = - 3 G M 2 / 5 R ' , R' "yıldız" yarıçapıdır. Böylece
G M 2dV= dM/ ρdMΩ = - 3 G M2/ 5RR,, T=GMμmu
G M25 R= K Tμ mu∫dM
ve böylece merkezi sıcaklık
T∝μMR-1.
T= G Mμ mu5 k R
TA u MR,- 1
Şimdi yaptığımız, yıldızın bu sıcaklığa kadar büzüldüğünü, elektronların işgal ettiği faz alanının ve elektron bozulmasının önem kazandığını söylüyor .∼ s3
Bu standart bir tedavi fiziksel hacmi bir elektron tarafından işgal yani olan , n, E ivme hacmi işgal elektron sayı yoğunluğudur ve bir ~ ( 6 m e k t ) 3 / 2 . Elektron sayısı yoğunluğu, n e = ρ / μ e m u cinsinden kütle yoğunluğu ile ilgilidir , burada μ e elektron başına kütle birimi sayısıdır. İyonize hidrojen için μ e = 11 / nene∼ ( 6 mek T)3 / 2ne= ρ / μemuμeμe= 1, ancak oksijen (tüm gaz nükleer füzyon sıcaklıkları yakınında iyonize olur). Ortalama yoğunluk ρ = 3 M / 4 π R 3 .μe= 2ρ = 3 M/ 4πR,3
Elde ederiz bunları birlikte koymak
h3= ( 6 mek T)3 / 2ne= 4 πμe3( 6 μ5)3 / 2( G meR )3 / 2m5 / 2uM1 / 2
R ∝ μ- 2 / 3eμ- 1M- 1 / 3
TA u Mμ2 / 3eμ M1 / 3∝ μ2μ2 / 3eM4 / 3
M∝ μ- 3 / 2μ- 1 / 2e
u ≃ 16 / 27μe≃ 8 / 7μ = 18 / 11μe= 9 / 50,075 M⊙μμe( 18 x 27 / 11 x 16 )- 3 / 2( 9 x 7 / 5 x 8 )- 1 / 2= 0.173
0,013 M⊙
Not Bu sadece hidrojen füzyonuyla ilgilidir. Düşük miktarda döteryum düşük sıcaklıklarda kaynaşacaktır. Benzer bir analiz, bunun yaklaşık 3 Jüpiter kütleden oluşması için minimum bir kütle verecektir.