Bu soruya bazı yorumlarda ve cevaplarda tartışıldığı gibi verimli olabilecek matematiksel bir bakış açısıyla yaklaşmak istiyorum. Verilen cevaplar yararlıdır, ancak eklemek istiyorum:
- Genel olarak mevcut en küçük uzunluk ölçeği karakteristik uzunluk ölçeğidir.
- Bazen (örneğin dinamik sistemlerde) karakteristik uzunluk ölçeği olarak seçilecek sabit uzunluk ölçeği yoktur. Bu gibi durumlarda genellikle dinamik bir uzunluk ölçeği bulunabilir.
Karakteristik uzunluk ölçekleri:
TL, DWTR: için,karakteristik uzunluk ölçeği; için,karakteristik uzunluk ölçektir. Bu, daha küçük uzunluk ölçeğinin (genellikle) karakteristik uzunluk ölçeği olduğunu gösterir.R/L≪1RR/L≫1L
Diğer cevaplarda tartışılan boru akış durumunu düşünün; yarıçapı aynı zamanda borunun uzunluğu da vardır . Genellikle boru çapını karakteristik uzunluk ölçeği olarak alırız, ancak bu her zaman böyle midir? Buna matematiksel açıdan bakalım; boyutsuz koordinatları tanımlayalım:
RL
x¯=xLy¯=yRu¯=uUv¯=vVp¯=pρU2
Burada, , , , olan - koordinatı ve hız terazi ancak zorunlu karakteristik ölçekler. basınç ölçeği seçiminin sadece için geçerli olduğunu . Vaka bir yeniden skalalanmasına gerektirir.LRUVxyP=ρU2Re≫1Re≪1
Süreklilik denklemini boyutsuz miktarlara dönüştürme:
∇⋅u=0→∂x¯u¯+∂y¯v¯=0
yalnızca veya varsaydığımızda bu durum söz konusu olabilir . Bunu bilerek, Reynolds sayısı yeniden tanımlanabilir:UVRL∼1VU∼RL
Re=URν=UVRLVLν=VLν=Re^
Benzer şekilde, Navier-Stokes denklemlerini dönüştürelim ( sadece kısa tutmak için bileşeni):
Burada Reynolds sayısının, ölçekleme işlemi. Ancak, geometrik oranına bağlı olarak , denklemler yeniden ölçeklendirmeyi gerektirebilir. İki durumu düşünün:x
u⋅∇u=−1ρ∇p+ν△u
u¯∂x¯u¯+v¯∂y¯u¯=−∂x¯p¯+1Re[RL∂2x¯u¯+LR∂2y¯u¯]
R/L
Boru yarıçapı boru uzunluğundan çok daha küçüktür (yani ):R/L≪1
Dönüştürülen denklem şu şekildedir:
Burada bir sorunumuz var çünkü terimi çok büyük olabilir ve uygun şekilde ölçeklendirilmiş bir denklemin sadece veya daha küçük katsayıları olabilir . Bu yüzden koordinatı, hız ve basıncı:
u¯∂x¯u¯+v¯∂y¯u¯=−∂x¯p¯+1ReLR∂2y¯u¯
1ReLRO(1)x¯v¯p¯x^=x¯(RL)αv^=v¯(RL)−αp^=p¯(RL)β
Bu yeniden ölçeklenmiş miktar seçimi, süreklilik denkleminin şu biçimde kalmasını sağlar:
Navier-Stokes yeniden ölçeklenen miktarlar açısından denklemler:
hangi uygun bir şekilde tartılır değerlerini aldığımızda veya daha küçük katsayıları . Bu, basınç ölçeğinin herhangi bir yeniden ölçeklendirmeye ihtiyaç duymadığını, ancak uzunluk ve hız ölçeklerinin yeniden tanımlandığını gösterir:
∂x^u¯+∂y¯v^=0
u¯∂x^u¯+v^∂y¯u¯=−∂x^p^+1Re∂2y¯u¯
O(1)α=−1,β=0x^=x¯LR=xRv^=v¯RL=v¯VU=vUp^=p¯=pρU2
ve bunun için karakteristik uzunluk ve hız ölçek sırasıyla görüyoruz ve değildir ve başlangıçta varsayıldığı gibi fakat ve .xvLVRU
Boru yarıçapı boru uzunluğundan çok daha büyüktür (yani )R/L≫1 :
Dönüştürülen denklem şu şekildedir:
Önceki duruma benzer şekilde, çok büyük olabilir ve yeniden ölçeklendirme gerektirir. Bu süre dışında koordinatı, hız ve basıncı:
Bu yeniden ölçeklendirilmiş miktar seçimi, süreklilik denkleminin formda kalmasını sağlar:
u¯∂x¯u¯+v¯∂y¯u¯=−∂x¯p¯+1ReRL∂2x¯u¯
1ReRLy¯u¯p¯y^=y¯(RL)α=yLu^=u¯(RL)−αp^=p¯(RL)β
∂x¯u^+∂y^v¯=0
Yeniden ölçeklendirilen miktarlar cinsinden Navier-Stokes denklemleri şunu verir:
, katsayılarıyla düzgün bir şekilde ölçeklendirildi veya değerlerini aldığımızda daha küçük olur . Bu uzunluk, hızlar ve basınç ölçeklerinin yeniden tanımlandığını gösterir:
u^∂x¯u^+v¯∂y^u^=−∂x¯p^+1Re^∂2x¯u^
O(1)α=1β=−2y^=y¯RL=yLu^=u¯LR=u¯UV=uVp^=p¯(LR)2=p¯(UV)2=pρV2
ve sırasıyla karakteristik uzunluğu, hız ve basınç ölçekler görüyoruz , ve değildir , , başlangıçta ama en varsayıldığı gibi , ve .xvpRUρU2LVρV2
Tüm unutmuş olmanız durumunda: , karakteristik uzunluk ölçeğidir; için , karakteristik uzunluk ölçektir. Bu, daha küçük uzunluk ölçeğinin (genellikle) karakteristik uzunluk ölçeği olduğunu gösterir.R/L≪1RR/L≫1L
Dinamik uzunluk ölçekleri:
Bir türün yarı sonsuz alana yayılmasını düşünün. Bir yönde sonsuz olduğu için sabit uzunluk ölçeği yoktur. Bunun yerine, alana yavaşça nüfuz eden 'sınır tabakası' tarafından bir uzunluk ölçeği oluşturulur. Karakteristik uzunluk ölçeği olarak adlandırılan bu 'penetrasyon uzunluğu' bazen şöyle verilir:
δ(t)=πDt−−−−√
burada difüzyon katsayısı ve zamandır. Görüldüğü gibi, tamamen sistemin difüzyon dinamikleri tarafından belirlendiği için uzunluk ölçeği yoktur . Böyle bir sistem örneği için bu soruya verdiğim cevaba bakınız .DtL