Yorumlarda Yves'in önerdiği "küçük işleri" ele almak için geometri titiz ve tamamen genel bir kanıt önerir.
İsterseniz, alanlara yapılan tüm başvuruları integrallerle ve "keyfi" referanslarına normal epsilon-delta argümanları ile değiştirebilirsiniz. Çeviri kolaydır.
Resmi ayarlamak için hayatta kalma fonksiyonu olmasına izin verinG
G(x)=1−F(x)=Pr(X>x).
Şekil bir kısmını çizmektedir . (Grafikteki atlamaya dikkat edin: bu özel dağılım sürekli değildir.) Büyük bir T eşiği gösterilir ve küçük bir olasılık ϵ ≤ G ( T ) seçilmiştir (böylece G - 1 ( ϵ ) ≥ T ).GTϵ≤G(T)G,- 1(ϵ)≥T
Gitmeye hazırız: ilgilendiğimiz değer, (göstermek istediğimiz sıfıra yakın), beyazın alanı yüksekliği ϵ ve tabanı x = 0 ila x = G - 1 ( ϵ ) olan dikdörtgen . Bu alanı F'nin beklentisiyle ilişkilendirelim , çünkü bizim için mevcut olan tek varsayım, bu beklentinin var olduğu ve sonlu olduğudur.ϵF−1(1−ϵ)=ϵG−1(ϵ)ϵx=0x=G−1(ϵ)F
Pozitif kısım beklenti E F ( x ) (elde edilen hayatta kalma eğrisi altındaki alandır 0 için ∞ ):E+EF(X)0∞
EF(X)=E+−E−=∫∞0G(x)dx−∫0−∞F(x)dx.
Çünkü (kendisi de vardır ve sıvılan olmaz aksi beklentisinin) sonlu olması gerekir, biz almak olabilir T altındaki alan büyük, böylece G arasında 0 ve T her hesapları, veya hemen hemen tüm ait D + .E+TG0TE+
Tüm parçalar şimdi yerinde: grafiği, T eşiği , küçük yükseklik ϵ ve sağ uç noktası G - 1 ( ϵ ) , E + 'nın analiz edebileceğimiz alanlara ayrılmasını önermektedir :GTϵG−1(ϵ)E+
Olarak yukarıdan sıfıra gider, bir baz ile, beyaz bir dikdörtgen alanı 0 ≤ x < T daralmaları sıfıra, çünkü T sabit kalır. ( Bu yüzden T tanıtıldı; bu gösteri için anahtar fikir bu. )ϵ0≤x<TTT
Mavi alan için yakın olarak yapılabilir Hoşunuza gidebilecek olarak uygun şekilde büyük başlayarak, T küçük seçerek ve sonra £ değenni . E+Tϵ
Sonuç olarak, kalan alan - açıkça ile x = G - 1 ( ϵ ) arasındaki beyaz dikdörtgenden daha büyük olmayan alan - keyfi olarak küçük yapılabilir. (Başka bir deyişle, sadece kırmızı ve altın alanları görmezden gelin.)x=Tx=G−1(ϵ)
Böylece , bölgeleri sıfıra yaklaşan iki parçaya ayırdık. ϵG−1(ϵ) Böylece, , QED.ϵG−1(ϵ)→0